本帖最后由 柳之心 于 2019-1-14 15:25 编辑
注意前方高能!
我没法再简化了!
我们仍然约定r表示阳气,s表示阴气,x表示血气,∆x表示血气的增量,t表示时间,q表示阳气与阴气的差。 q=(r-s)
阴气与血气的关系: s=kx(k,阴气与血的关联系数)
血气的增量与阴阳气差的关系: ∆x=cqt (c,血运行惰性系数;t,时间)
为了更清晰的看出事情的真相,我们求阴阳气差q,
只要q=0,即阴阳之差等于0,就说明阴阳平衡了,否则就是阴阳尚未平衡。
假设在t0时刻以前,有r0、s0、x0、q0
且 r0=s0 s0=kx0
故q0=r0-s0=0
在t0时刻有一个阳气增量∆r加临到系统中,则
r1=r0+∆r 此后,r1保持不变。 q1=r1-s0=∆r
我们上次的分析就是认为这个阴阳气差q1是不变的,所以得出
t=1/kc xm= x0+∆r/k
的结论。
这种计算,对xm的结果没有影响,但除了t=0和t=∞时是正确的,任意其他时刻都是不正确的,越远离这两个点,误差越大。因为阴阳气差的变化速度并不是匀速的。
现在我们还不知道阴阳气关于时间的函数表达式,怎么办?
幸好先贤给了我们准备了极限和微分、积分的数学方法,我们现在可以拿来使用了!
我们可以这样考虑:取一个极小的时间段∆t,在这个极小的时间短内,阴阳的变化很小,阴阳差的变化也很小,我们可以按阴阳差不变来近似处理,然后将∆t取极限,使得∆t→0,我们就能得出正确结果了。
我们先来看看q的变化情况: 1、经过∆t时间后,到达t1时刻: ∆x1=cq1∆t=c∆r∆t x1=x0+∆x1=x0+c∆r∆t 因为s0=kx0 s1=kx1=kx0+kc∆r∆t=s0+kc∆r∆t 则 q2=r1-s1= r0+∆r-s0-kc∆r∆t 因为r0-s0=0 所以: q2=∆r-kc∆r∆t=(1-kc∆t)∆r
2、再经过经过∆t时间后,到达t2时刻: ∆x2=cq2∆t=c(1-kc∆t)∆r∆t x2=x1+∆x2=x0+c∆r∆t+c(1-kc∆t)∆r∆t s2=kx2=kx0+kc∆r∆t+kc(1-kc∆t)∆r∆t =s0+ kc∆r∆t+kc(1-kc∆t)∆r∆t =s0+ kc∆r∆t(1+(1-kc∆t)) 则: q3=r1-s2=r0+∆r- s0- kc∆r∆t-kc(1-kc∆t)∆r∆t 因为r0-s0=0 所以: q3=∆r - kc∆r∆t-kc(1-kc∆t)∆r∆t = ((1- kc∆t)- kc(1-kc∆t)∆t)∆r = (1-kc∆t)^2∆r
3、再经过经过∆t时间后,到达t3时刻: ∆x3=cq3∆t=c(1-kc∆t)^2∆r∆t x3=x2+∆x3=x0+c∆r∆t+c(1-kc∆t)∆r∆t+c(1-kc∆t)^2∆r∆t s3=kx3=kx0+kc∆r∆t+kc(1-kc∆t)∆r∆t+kc(1-kc∆t)^2∆r∆t =s0+ kc∆r∆t+kc(1-kc∆t)∆r∆t+kc(1-kc∆t)^2∆r∆t =s0+kc∆r∆t(1+(1-kc∆t)+ (1-kc∆t)^2) 则: q4=r1-s3 =r0+∆r-s0-kc∆r∆t(1+(1-kc∆t)+ (1-kc∆t)^2) 因为r0-s0=0 所以: q4=∆r-kc∆r∆t(1+(1-kc∆t)+ (1-kc∆t)^2) =(1-kc∆t(1+(1-kc∆t)+ (1-kc∆t)^2))∆r =(1- kc∆t- kc∆t(1-kc∆t)- kc∆t(1-kc∆t)^2)∆r =((1-kc∆t)^2- kc∆t(1-kc∆t)^2)∆r =(1-kc∆t)^3∆r
依此类推:
qn=(1-kc∆t)^(n-1)∆r
从上式可知,因为正常的自平衡系统kc不等于0,且∆t是无限小的一个值,所以无论n取多大,(1-kc∆t)^(n-1)∆r只能无限趋近于0,但永远不可能等于0。
就是说,这个系统在外部干扰下,进入自由自平衡循环时,只能无限趋近于平衡,而永远不能达到完全平衡状态。
那血的值随时间是怎么变化的呢? 因为公式很难编辑,在这里直接给出结果:
x=x0+(xm-x0)(1-e^(-t/kc))
这个xm就是上次计算出的那个xm。
这个原理有什么意义呢?
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